【導讀】您可以將一個精心挑選的運算放大器、一個低閾值 P 溝道 MOSFET 和兩個反饋電阻結合起來，制成正向壓降比二極管小的整流器電路（圖 1）。整流后的輸出電壓為有源電路供電，因此不需要額外的電源。該電路的靜態(tài)電流低于大多數(shù)肖特基二極管的反向泄漏電流。
您可以將一個精心挑選的運算放大器、一個低閾值 P 溝道 MOSFET 和兩個反饋電阻結合起來，制成正向壓降比二極管小的整流器電路（圖 1）。整流后的輸出電壓為有源電路供電，因此不需要額外的電源。該電路的靜態(tài)電流低于大多數(shù)肖特基二極管的反向泄漏電流。該電路在壓降低至 0.8V 時提供有源整流。在較低電壓下，MOSFET 的體二極管作為普通二極管接管。
該電路模擬了一個整流器，但它的正向壓降為 40 mV 或更小。該電路的反向泄漏比肖特基二極管少。
當輸入和輸出電壓之間產生正向電壓時，運算放大器電路會根據(jù)以下公式打開 MOSFET：
當輸入和輸出電壓之間產生正向電壓時，運算放大器電路會根據(jù)以下公式打開 MOSFET：
其中 VDS 是漏源電壓，VGS 是柵源電壓。結合這些方程，將 MOSFET 的柵極驅動與漏源電壓的函數(shù)聯(lián)系起來：
如果您使 R2 的值比 R1 大 12 倍，則 MOSFET 漏源電壓上的 40 mV 壓降足以在低漏電流下開啟 MOSFET（圖 5）。您可以選擇更高的比率，以在運算放大器最壞情況下輸入失調電壓 6 mV 的限制范圍內進一步降低壓降。運算放大器由輸出存儲電容器 C1 供電。該放大器具有軌到軌輸入和輸出，并且在接近軌運行時沒有相位反轉。該放大器在低至 0.8V 的電源電壓下工作。您直接將運算放大器的同相輸入連接到 VDD 軌，將放大器的輸出連接到 MOSFET 的柵極。該電路在對 100Hz 正弦波進行主動整流時消耗略多于 1μA，比大多數(shù)肖特基二極管的漏電流小。
具有正弦波輸入（黃色）的電路（綠色）的輸出表明，僅當輸入到輸出的差分小于 40 mV 時，F(xiàn)ET 的柵極電壓（藍色）才會下降。
運算放大器的帶寬將電路限制為低頻信號。在帶寬高于 500 Hz 時，放大器的增益開始下降。隨著信號頻率的增加，MOSFET保持關斷，MOSFET的體二極管接管整流功能。具有快速下降時間的輸入可能會以通過 MOSFET 的反向電流拖拽輸出。然而，對于小電流，MOSFET 在其亞閾值范圍內工作。由于在亞閾值范圍內柵源電壓與漏源電流呈指數(shù)關系，放大器會迅速關閉。限制因素是放大器 1.5V/msec 的壓擺率。只要您的電路負載不至于將 MOSFET 驅動到其線性范圍，反向電流就不會超過正向電流。
您可以在微功率太陽能收集應用中使用該電路（圖 6）。根據(jù)光線的不同，BPW34 電池在 0.8 至 1.5V 的電壓下產生 10 至 30 μA 的電流。有源二極管電路在光線快速變化的條件下對峰值采集電壓進行整流，并最大限度地減少對電池的反向泄漏。
您可以使用有源整流器電路為太陽能電池的電容器充電。整流器具有低電壓降，可在無光時保護電池免受反向電流的影響。
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